Электроемкостью (емкостью) C уединенного изолированного проводника называется физическая величина, равная отношению изменения заряда проводника q к изменению его потенциала f:
C = Dq/Df.
Электроемкость уединенного проводника зависит только от его формы и размеров, а также от окружающей его диэлектрической среды (e).
Единица измерения емкости в системе СИ называется Фарадой. Фарада (Ф) — это емкость такого уединенного проводника, потенциал которого повышается на 1 Вольт при сообщении ему заряда в 1 Кулон.
1 Ф = 1 Кл/1 В.
Конденсатором называют систему двух разноименно заряженных проводников, разделенных диэлектриком (например, воздухом).
Свойство конденсаторов накапливать и сохранять электрические заряды и связанное с ними электрическое поле характеризуется величиной, называемой электроемкостью конденсатора. Электроемкость конденсатора равна отношению заряда одной из пластин Q к напряжению между ними U:
C = Q/U.
В зависимости от формы обкладок, конденсаторы бывают плоскими, сферическими и цилиндрическими.
|
|
|
Соединение конденсаторов в батареи.
На практике конденсаторы часто соединяют в батареи — последовательно или параллельно.
При параллельном соединении напряжение на всех обкладках одинаковое
U1 = U2 = U3 = U = e, а емкость батареи равняется сумме емкостей отдельных конденсаторов C = C1 + C2 + C3.
При последовательном соединении заряд на обкладках всех конденсаторов одинаков Q1 = Q2 = Q3, а напряжение батареи равняется сумме напряжений отдельных конденсаторов U = U1 + U2 + U3.
Емкость всей системы последовательно соединенных конденсаторов рассчитывается из соотношения:
1/C = U/Q = 1/C1 + 1/C2 + 1/C3.
Емкость батареи последовательно соединенных конденсаторов всегда меньше, чем емкость каждого из этих конденсаторов в отдельности.
Энергия электростатического поля.
Энергия заряженного плоского конденсатора Eк равна работе A, которая была затрачена при его зарядке, или совершается при его разрядке.
A = CU2/2 = Q2/2С = QU/2 = Eк.
Поскольку напряжение на конденсаторе может быть рассчитано из соотношения:
U = E*d,
где E — напряженность поля между обкладками конденсатора, d — расстояние между пластинами конденсатора, то энергия заряженного конденсатора равна:
Eк = CU2/2 = ee0S/2d*E2*d2 = ee0S*d*E2/2 = ee0V*E2/2,
где V — объем пространства между обкладками конденсатора.
Энергия заряженного конденсатора сосредоточена в его электрическом поле.
1. Проводники в электростатическом поле
Поместим проводник в электростатическое поле (рис.23.1, а). На свободные заряды проводника со стороны поля действует сила, смещающая заряды. Электроны в металле движутся против поля, из точек с меньшим потенциалом в точки с б о льшим потенциалом . тем самым разность потенциалов выравнивается, заряды смещаться перестают. Это равновесное распределение зарядов в проводнике при помещении его в электростатическое поле устанавливается очень быстро, так что в состоянии равновесия разность потенциалов любых двух точек проводника равна нулю. Потенциал проводника всюду (внутри и на поверхности проводника) одинаков:
|
|
|
. (23.1)
Отсюда следует, что электростатического поля внутри проводника нет:
. (23.2)
Внутри проводника нет объёмных нескомпенсированных зарядов . заряды могут быть только на поверхности проводника. Это легко доказать с помощью теоремы Гаусса: если гауссова поверхность целиком лежит внутри проводника, то поток вектора 
через неё есть ноль, поскольку 
, значит
.
Поверхность проводника – эквипотенциальная, поэтому линии напряжённости к ней перпендикулярны (рис.23.1, б), а индуцированные на поверхности проводника свободные заряды разрывают линии напряжённости, так что внутри проводника поля нет.
Проводник может быть полым, – это несущественно, всё равно поля внутри объёма, ограниченного проводником, не будет (рис.23.2). На этом и основан принцип экранирования от внешних полей.
Однако если внутри полости поместить заряды, то поле в ней, конечно, будет (рис.23.3). Линии поля разрываются толщей проводника и дальше уходят на бесконечность – поля нет в толще проводника.
Рис.23.4 даёт представление о распределении зарядов, индуцированных на поверхности сферического проводника положительным точечным зарядом. Такое явление называется электростатической индукцией.
Найдём напряжённость поля вблизи поверхности проводника, поверхностная плотность заряда которой равна 
, по теореме Гаусса для вектора электрического смещения:
.
В качестве гауссовой поверхности возьмём достаточно малый цилиндр, основания которого площадью S параллельны поверхности проводника, а образующие перпендикулярны (рис.23.5). Поток вектора 
равен нулю как через боковую поверхность (линии 
к ей параллельны), так и через основание, находящееся в проводнике (там поля нет 
). Из-за малости S поток через внешнее основание, перпендикулярное линиям 
, равен 
.
Суммарный заряд внутри объёма, ограниченного поверхностью, – это заряд кусочка поверхности площадью S и равен 
, тогда
. (23.3)
Вблизи поверхности проводника величина вектора 
равна поверхностной плотности заряда.
Соответственно,
. (23.3а)
Электрические заряды по поверхности проводника распределяются неравномерно: поверхностная плотность заряда больше на выпуклостях и меньше на впадинах. Линии напряжённости всегда перпендикулярны эквипотенциальной поверхности проводника и сгущаются на острие, где зарядов больше (рис.23.6).
Одноимённо заряженные участки поверхности проводника отталкиваются. Найдём силу отталкивания, действующую в вакууме на элемент поверхности площадью dS со стороны остальной части поверхности проводника (рис.23.7). Для определённости будем считать, что заряд проводника положительный: 
.
Пусть 
– напряжённость поля, созданного зарядом всей поверхности проводника, кроме заряда 
этого малого участка 
. Сила, действующая на него со стороны остального заряда проводника, равна
.
Обозначим 
напряжённость поля, созданного самим зарядом 
. Вектор 
направлен от элемента поверхности. Тогда по принципу суперпозиции полное поле 
. Вне проводника поля 
и 
направлены одинаково, и 
, а внутри – противоположно, то есть 
.
С другой стороны, вне проводника напряжённость из (23.3а) равна
,
а внутри проводника поля нет:
.
Тогда
Найдём силу:
.
